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新型错位板对静电除尘器流场影响的数值模拟

崔晓慧, 侯雪超, 张文婷, 陈旭东, 张晓军, 李庆. 新型错位板对静电除尘器流场影响的数值模拟[J]. 环境工程学报, 2022, 16(1): 200-207. doi: 10.12030/j.cjee.202104050
引用本文: 崔晓慧, 侯雪超, 张文婷, 陈旭东, 张晓军, 李庆. 新型错位板对静电除尘器流场影响的数值模拟[J]. 环境工程学报, 2022, 16(1): 200-207. doi: 10.12030/j.cjee.202104050
CUI Xiaohui, HOU Xuechao, ZHANG Wenting, CHEN Xudong, ZHANG Xiaojun, LI Qing. Numerical simulation of the influence of a new type of dislocation plate on the flow field of the electrostatic precipitator[J]. Chinese Journal of Environmental Engineering, 2022, 16(1): 200-207. doi: 10.12030/j.cjee.202104050
Citation: CUI Xiaohui, HOU Xuechao, ZHANG Wenting, CHEN Xudong, ZHANG Xiaojun, LI Qing. Numerical simulation of the influence of a new type of dislocation plate on the flow field of the electrostatic precipitator[J]. Chinese Journal of Environmental Engineering, 2022, 16(1): 200-207. doi: 10.12030/j.cjee.202104050

新型错位板对静电除尘器流场影响的数值模拟

    作者简介: 崔晓慧(1997—),女,硕士研究生,cuixiaohuihui@qq.com
    通讯作者: 李庆(1968—),男,博士,研究员,liqing@hbu.cn
  • 基金项目:
    国家自然科学基金资助项目(51777051);河北省自然科学基金资助项目(E2016201184,A2016201025)
  • 中图分类号: X513

Numerical simulation of the influence of a new type of dislocation plate on the flow field of the electrostatic precipitator

    Corresponding author: LI Qing, liqing@hbu.cn
  • 摘要: 为降低现有除尘器的改造成本,提高微细粉尘的收集效率,在现有除尘器的基础上,对阳极板排布方式进行调整,设计错位排布方式,最大化地利用原有除尘器的资源,以最小的改造成本,达到较满意的除尘效果。利用目前应用广泛的FLUENT仿真软件进行数值模拟,观察分析了其电势分布和气流分布。数值模拟结果表明:当主流风速小于0.5 m·s−1时,离子风对流场的影响较大;当主流风速达到0.8 m·s−1以上,主流风成为影响空间流场分布的主要因素,离子风的影响被削弱,但此时的离子风团仍会促进气流流入错位极板背部达到收集目的。错位板间隙设计可以削弱离子风对阳极板的冲刷作用,证明了错位板排布有利于改善离子风对粉尘收集的负面影响,有效提高对微细粉尘的收集效率。数值模拟的结果对静电除尘器的设计与改进有一定的参考意义。
  • 赤泥是铝土矿提取氧化铝后排放的固体废弃物。每生产1 t氧化铝约产生0.5~2 t赤泥[1-2]。我国是世界上最大的赤泥产生国,每年产生赤泥约7×107 t[3-4]。目前,大多数国内氧化铝厂将赤泥输送至堆场筑坝堆存,全国累积堆存量约7×108 t[1,4],这不仅需要大面积占用稀缺的土地资源,而且由于铝土矿本身含有0.01%~0.15%的氟,从而使赤泥中存在大量的氟化物[3,5-6]。同时,在大气降水作用下,赤泥中的水溶性氟化物会通过渗透作用对附近土壤和地下水造成严重污染[7-8]。因此,如何有效去除赤泥中的氟,促进赤泥的进一步综合利用是氧化铝行业可持续发展亟需解决的难题。

    近年来,国内外学者对如何去除土壤、水体中的氟进行了大量探索,先后出现了化学淋洗[9-10]、吸附[11-12]、电渗析[13-15]等技术。电渗析技术因具有操作简便、去除率高、能同时去除各种污染物等优点,从而在土壤、污泥、沉积物的污染去除方面得到了较多研究[16-20]。但是,利用电渗析技术去除赤泥中的氟化物却鲜见报道。本研究利用电渗析技术去除赤泥中的氟化物,在自制的电渗析装置中,将赤泥粉及去离子水搅拌形成悬浮液,以电压为推动力驱使悬浮液中的氟通过两端的离子交换膜,分析电渗析过程中电流、悬浮液pH和电导率(EC)的变化趋势,考察不同电压梯度及液固比下赤泥中氟化物的去除情况,旨在有效减少赤泥的环境污染,为其进一步综合利用提供参考。

    赤泥采自河南某铝业公司尾矿库,将赤泥样品风干,过0.1 mm筛后备用。其化学成分为:Al2O3含量7.48%、SiO2含量25.36%、Fe2O3含量11.29%、TiO2含量1.72%、K2O含量1.04%、Na2O含量3.19%、CaO含量40.88%、MgO含量2.12%。其比表面积为10.74 m2·g–1,孔容为10.96×10–3 cm3·g–1,平均孔径为3.78 nm,电导率为3 450 μS·cm–1,pH为10.51,总氟含量为3 000.3 mg·kg–1,水溶性氟含量为425.1 mg·kg–1

    异相离子交换膜购于杭州华膜科技有限公司(HMED-1680),分阴离子交换膜(AEM)和阳离子交换膜(CEM)2种。

    图1为电渗析装置示意图。装置由3室电渗析槽(22 cm×8 cm×6 cm)、离子交换膜、高纯石墨板电极、电解液储存室、搅拌器、直流稳压电源、无纸记录仪、pH控制器、蠕动泵组成。电渗析槽、电解液储存室及其盖板均由有机玻璃制成。蠕动泵通过硅胶管将储存室和电极室相连。

    图 1  电渗析装置示意图
    Figure 1.  Schematic diagram of the electrodialysis setup

    OS20-S型搅拌器(大龙兴创实验仪器有限公司);GPC-6030D型直流稳压电源(台湾固伟电子实业股份有限公司);MIK-200D型电流变送器、MIK-DZI-500型无纸记录仪、MIK-PH160型pH控制器(杭州美控自动化技术有限公司);pHSJ-3F型pH计、DDS-307A电导率仪、PF-1-01氟离子选择电极、232-01饱和甘汞参比电极(上海仪电科学仪器股份有限公司);BT100-1F+DC-4-B型蠕动泵(保定兰格恒流泵有限公司);TGL-10B型高速离心机(上海安亭科学仪器厂);Autosorb-1-C型全自动物理/化学吸附分析仪(Quantachrome Instruments);PW2403型波长色散X射线荧光光谱仪(帕纳科Magix)。

    为考查电压梯度和液固比对电渗析技术去除赤泥中氟化物效果的影响,通过单因素实验,在1.0、1.5和2.0 V·cm–1的电压梯度下(以A、B和C系列表示),分别在液固比为6、8、10和12 mL·g–1的条件下进行12组电渗析实验。

    电压梯度的选择依据是:在尽量减小两极水电解能耗的同时,施加电压有利于赤泥悬浮液中离子向两极迁移;考虑到赤泥具有类似于粘土的特性,液固比的选择既使赤泥悬浮液能够搅拌均匀,又保证悬浮液中具有足够多的可移动污染物离子。

    在电渗析实验开始前,称量一定量的赤泥放入样品室,按设定的液固比加入一定体积的去离子水。阴、阳极电解液储存室分别加入750 mL去离子水作为电解液,盖上盖板。结合已有研究[16-17,20]得出的电解液流量及阴、阳极室的容积,同时为了减弱阴极的结垢作用和阳极的腐蚀作用,2台蠕动泵的流量分别设定为6.4 mL·min–1和7.2 mL·min–1,使电解液在储存室和阴、阳极室循环。小流量蠕动泵的4个通道分别负责将阴、阳储存室中的电解液输送至阴、阳极室,大流量蠕动泵的4个通道分别负责将阴、阳极室的电解液回送至阴、阳储存室。打开蠕动泵,调整阴、阳极室中大流量硅胶管头部的位置高低,使阴、阳极室中电解液与样品室中悬浮液的液面保持水平。设定搅拌器转速为500 r·min–1,打开搅拌器及稳压电源开始电渗析实验。

    电渗析电流由无纸记录仪自动记录,每天定时测量悬浮液的电导率和pH。每24 h更换阴、阳极电解液,将收集的电解液测定体积后装入1 L小口塑料瓶内,编号放入冰箱待测。每组电渗析实验持续时间为168 h。电渗析结束后,通过高速离心对样品室悬浮液进行泥水分离,赤泥室温风干粉碎保存,上清液低温冷藏待测。

    使用波长色散X射线荧光光谱仪对赤泥化学成分[21]进行分析;采用全自动物理/化学吸附分析仪对赤泥的比表面积、孔容、平均孔径[3]进行测定;采用2.5:1液固比测定赤泥pH和电导率[22];赤泥中总氟含量[23]、水溶性氟含量[24]、电解液及上清液中氟含量分析采用氟离子选择电极法[25]

    电渗析结束后,用赤泥中水溶性氟的去除率表征氟的去除效果,计算方法如式(1)所示。

    R=(M0Mt)M0×100% (1)

    式中:R为赤泥中水溶性氟的去除率;M0为电渗析前赤泥中水溶性氟的质量,mg;Mt为电渗析后赤泥中水溶性氟的剩余量,mg。

    处理单位质量赤泥的能耗由式(2)计算。

    W=(UI)dtM (2)

    式中:W为能耗,kWh·kg–1U为两极施加电压,V;I为电流,A;t为时间,h;M为赤泥质量,kg。

    在电渗析过程中,电流的传导是通过溶液中离子的定向迁移而完成的。离子迁移率随着电流的减小而减慢,从而使单位时间内溶液中离子的去除量随着电渗析电流的减小而减小[13-15],同时电流也是影响污染物去除率和能量消耗的重要因素。图2列出了不同电压梯度和液固比下电渗析电流的变化。可以看出,通电初始电流从最大值迅速减小,由图2(a)看出,电流的最大值为34.96 mA,24 h后电流减小幅度变缓,72 h到电渗析结束,电流减小的趋势更加微弱。由图2看出:同一电压梯度下,随着液固比的增大,电流小幅减小;同一液固比下,从开始通电至72 h,电流随着电压梯度的升高而增大,此后不同电渗析实验之间电流的差异很小。

    图 2  电渗析电流随时间的变化
    Figure 2.  Variation of electrodialysis current with time

    在电渗析过程中,电流与两极施加电压及悬浮液电导率密切相关,而悬浮液电导率的大小主要取决于其中可移动离子浓度的高低。两极施加电压及悬浮液中可移动离子浓度越高,通过样品室的电流越大[26-27]。在通电初期,悬浮液中含有大量溶解性的可移动离子,由图2(a)看出,在最高的电压梯度(2.0 V·cm–1)和离子浓度下,电流具有最大值34.96 mA。随着电渗析的进行,离子在电场作用下向两极迁移并通过离子交换膜,使悬浮液中可移动离子浓度降低,电流从最大值迅速减小。24 h后,悬浮液中可移动离子数目减少,悬浮液电导率减小;同时,离子交换膜靠近悬浮液一侧表面所生成的少量沉淀也导致膜电阻逐渐增大。由图2可见电流减小幅度变缓。在同一电压梯度下,随着液固比增大,悬浮液中溶解性离子浓度降低导致其电导率减小,电流小幅减小[28]。在同一液固比下,悬浮液中可移动离子浓度相等,开始通电时,电流与两极施加的电压成正比,电流随着电压梯度的升高而增大[26]。此后,不同电渗析实验之间电流差异较小,这可能是因为离子交换膜内表面所生成的沉淀导致系统电阻增大。

    在电渗析前,采用2.5∶1液固比测得赤泥pH为10.51。赤泥中可溶性碱性物质(如NaOH、Na2CO3、NaHCO3、NaAl(OH)4、NaF等)溶解,形成具有缓冲作用的碱性阴离子OHCO23HCO3Al(OH)4、F,使赤泥的pH保持在9.2~12.8[2,7,29-30]。在电渗析过程中,赤泥悬浮液pH的变化不仅反映了悬浮液中可溶性碱性物质浓度的高低,同时也是影响悬浮液中氟化物存在形式的重要因素,如在碱性条件下,悬浮液中氟主要以F形式存在,少量以AlF2+、AlF2+形式存在[31-32]图3是电渗析过程中赤泥悬浮液pH随时间的变化。图3(a)显示,悬浮液初始pH最大值为9.95。对比图3(a)~图3(d)可以看出,悬浮液初始pH随液固比的增大而减小,图3(d)悬浮液初始pH最小值为9.73。这是因为电渗析实验开始时将赤泥制成不同液固比的悬浮液,悬浮液中碱性阴离子OHCO23HCO3Al(OH)4、F的浓度随着液固比的增大而降低,从而使悬浮液初始pH有所减小。随着电渗析的进行,悬浮液中碱性阴离子通过离子交换膜而被去除,从而导致悬浮液pH逐渐减小,最小值为8.31。

    图 3  悬浮液pH随时间的变化
    Figure 3.  Change of suspension pH with time

    电渗析前采用2.5:1液固比测得赤泥电导率为3 450 μS·cm–1,悬浮液电导率与赤泥中Na+和OH含量的相关性分别达到0.989 4和0.974 4。因此,赤泥中高Na+和OH含量是其高电导率的主要原因[29-30,33]。影响悬浮液电导率的主要因素是离子浓度和离子所带电荷,悬浮液的电导率随着离子浓度的减小(即导电粒子数的减少)而降低[28,31,34]。因此,通过悬浮液电导率的变化可以直接看出电渗析过程中溶解性离子的去除情况。图4是电渗析过程中不同液固比的赤泥悬浮液电导率随时间的变化。由图4(a)可见,悬浮液初始电导率最大值为529.5 μS·cm–1,这是因为较小的液固比使悬浮液中离子浓度较高。随着电渗析的进行,赤泥中可溶性碱性物质如NaOH、Na2CO3、NaHCO3、NaAl(OH)4、NaF等解离形成的阴离子(OHCO23HCO3Al(OH)4、F等)和阳离子(Na+)向两极移动,分别通过AEM和CEM进入阳极室和阴极室而被去除,离子浓度的降低使得悬浮液电导率随时间的延长而减小,最小值为91.4 μS·cm–1(图4)。这与图3所示悬浮液pH逐渐减小相一致。由图4还可以看出,通电前期悬浮液电导率减小的幅度较大,这是因为前期电流较大(图2),离子从悬浮液中迁出的速率较快,从而使悬浮液中的离子浓度降幅较大。在同一液固比下,电流随着电压梯度的升高而增大(图2),单位时间内移出悬浮液的离子数目增多,使悬浮液电导率减小的幅度增大[27];在同一电压梯度下,悬浮液电导率随液固比增大即离子浓度的降低而减小。

    图 4  悬浮液电导率随时间的变化
    Figure 4.  Change of suspension EC with time

    赤泥中水溶性氟的含量是指在一定量的赤泥中加入去离子水,在(25±5) ℃水浴温度下,超声提取30 min后,离心所得上清液中的氟含量[24],其初始含量为425.1 mg·kg–1图5反映了电渗析过程中水溶性氟的去除与时间的关系。图5中水溶性氟去除率为每24 h水溶性氟的去除量与电渗析前赤泥中水溶性氟的质量比值,可以看出,水溶性氟去除率随着电流的减小而减小。这是因为电渗析过程是以电压为推动力,驱使离子通过离子交换膜从溶液中去除的电化学分离过程,单位时间内氟离子的去除量随着电渗析电流的减小而减小[13-15,28]。这也与赤泥悬浮液电导率的变化相一致,即通电后期,较小的电流使包含氟离子在内的各种离子从悬浮液中迁出的速率减慢,悬浮液电导率减小的幅度较小(图4)。

    图 5  电渗析过程中水溶性氟的去除与时间的关系
    Figure 5.  Relationship between the removal of water-soluble fluorine and time in electrodialysis

    图6是电渗析结束后水溶性氟在上清液、阴/阳极电解液和赤泥中的分布情况,阴/阳电解液中氟的累积量是每天所收集的阴/阳电解液中氟的质量之和。可以看出,12组电渗析实验上清液中所含氟的质量很小,不到赤泥初始水溶性氟的1%。这说明:氟主要以溶解性的AlF2+、AlF2+或F进入阴、阳极电解液而被去除,部分以吸附性氟的形式留在赤泥中[7];同时,电渗析过程中非水溶性氟的动态析出并沉积在离子交换膜内表面,这可能也是氟的一个归宿。

    图 6  电渗析结束后水溶性氟的分布
    Figure 6.  Distribution of water-soluble fluorine after electrodialysis

    图6还可以看出,阴极电解液中氟的累积量远小于阳极电解液中氟的累积量。这是因为,在不同液固比和电压梯度下的电渗析过程中,赤泥悬浮液pH的变化范围为8.31~9.95(图3),在此碱性条件下,悬浮液中氟主要以F形式向阳极移动通过AEM进入阳极电解液,少量以AlF2+、AlF2+形式移向阴极通过CEM进入阴极电解液[31-32],从而使阴极电解液中氟的累积量远小于阳极电解液中氟的累积量。

    赤泥中的Fe、Al氧化物对氟具有较强的吸附作用,在水浴温度(25±5) ℃下,超声提取30 min后,赤泥中水溶性氟并没有在500 r·min–1搅拌下通过电渗析作用全部被去除[7-8]。在同一电压梯度下,随着液固比的增大,悬浮液中赤泥的质量减小,即悬浮液中溶解性氟的浓度降低,在电渗析结束后,电解液中氟的累积量和赤泥中水溶性氟的剩余量逐渐减小。在同一液固比下,初始悬浮液中溶解性氟的浓度相同,电流随着电压梯度的升高而增大(图2),单位时间内向两极迁移的F和AlF2+、AlF2+数目增多,电解液中氟的累积量逐渐增大,赤泥中水溶性氟的剩余量逐渐减小。

    表1列出了电渗析结束后赤泥中水溶性氟的去除及能耗。可以看出:在1.0 V·cm–1和2.0 V·cm–1电压梯度下,大的液固比有助于水溶性氟的去除;而在1.5 V·cm–1电压梯度下,不同液固比下水溶性氟的去除率相差较小,这可能是两极施加电压与悬浮液中可移动离子浓度共同作用的结果[26]。在同一液固比下,随着电压梯度的升高,C系列(见表1)较大的电流使水溶性氟去除率普遍较大,C4具有最大值77.22%。电压梯度的升高使电流增大,液固比的增大使悬浮液中可移动离子浓度降低,从而使处理单位质量赤泥能耗随着电压梯度和液固比的增大而升高。

    表 1  赤泥中水溶性氟的去除及能耗
    Table 1.  Removal of water-soluble fluorine from red mud and energy consumption
    电渗析实验编号电压梯度/(V·cm−1)液固比/(mL·g−1)悬浮液中赤泥质量/g电渗析前赤泥中水溶性氟的质量/mg电渗析后赤泥中水溶性氟的剩余量/mg水溶性氟的去除率/%能耗/(kWh·kg−1)
    A11.0662.026.3614.0946.550.26
    A21.0848.020.407.5463.020.32
    A31.01039.016.587.0157.730.39
    A41.01233.014.035.0564.000.46
    B11.5662.026.369.6963.260.43
    B21.5848.020.407.9561.010.51
    B31.51039.016.586.8058.980.58
    B41.51233.014.035.3761.750.68
    C12.0662.026.368.8566.440.63
    C22.0848.020.405.7571.810.72
    C32.01039.016.584.8570.740.84
    C42.01233.014.033.2077.220.96
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    1)电渗析电流从初始最大值迅速减小,同一液固比下,电流随着电压梯度的升高而增大;同一电压梯度下,电流随着液固比的增大而减小。72 h后不同电渗析实验之间电流差异较小。

    2)电渗析过程中,赤泥悬浮液pH和电导率随时间延长而逐渐减小,pH初始最大值为9.95,处理后的最小值为8.31;电导率初始最大值529.5 μS·cm–1,处理后的最小值91.4 μS·cm–1

    3)电渗析技术可有效去除赤泥中的水溶性氟,去除量随电压梯度的升高而增大。在1.0 V·cm–1和2.0 V·cm–1电压梯度下,大的液固比有助于水溶性氟的去除;同一液固比下,电压梯度为2.0 V·cm–1时去除率较大,最大值为77.22%。

    4)实际利用电渗析技术去除赤泥中的水溶性氟时应综合考虑电压梯度和液固比对去除率的影响,在保证去除效果的同时尽可能降低能耗,使电渗析成为一种去除赤泥中水溶性氟化物的经济有效的技术。

  • 图 1  除尘器电极结构

    Figure 1.  Electrode structure of the dust collector

    图 2  计算域模型

    Figure 2.  Calculation domain model

    图 3  20、30、40、50 kV时的电晕放电发光强度

    Figure 3.  Corona discharge luminous intensity at 20, 30, 40, 50 kV

    图 4  40 kV极线附近电场变化图

    Figure 4.  Electric field variation diagram near 40 kV pole line

    图 5  20、30、40、50 kV时的电势等值线分布

    Figure 5.  Potential contour distribution at 20, 30, 40, 50 kV

    图 6  速度分布云图

    Figure 6.  Cloud map of velocity distribution

    图 7  速度分布矢量图

    Figure 7.  Vector diagram of velocity distribution

    图 8  错位板空当中心线上的速度

    Figure 8.  Speed on center line of mismatch plate

    图 9  错位板空当中心线上的平均速度

    Figure 9.  Average velocity on empty center line of dislocation plate

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出版历程
  • 收稿日期:  2021-04-09
  • 录用日期:  2021-09-02
  • 刊出日期:  2022-01-10
崔晓慧, 侯雪超, 张文婷, 陈旭东, 张晓军, 李庆. 新型错位板对静电除尘器流场影响的数值模拟[J]. 环境工程学报, 2022, 16(1): 200-207. doi: 10.12030/j.cjee.202104050
引用本文: 崔晓慧, 侯雪超, 张文婷, 陈旭东, 张晓军, 李庆. 新型错位板对静电除尘器流场影响的数值模拟[J]. 环境工程学报, 2022, 16(1): 200-207. doi: 10.12030/j.cjee.202104050
CUI Xiaohui, HOU Xuechao, ZHANG Wenting, CHEN Xudong, ZHANG Xiaojun, LI Qing. Numerical simulation of the influence of a new type of dislocation plate on the flow field of the electrostatic precipitator[J]. Chinese Journal of Environmental Engineering, 2022, 16(1): 200-207. doi: 10.12030/j.cjee.202104050
Citation: CUI Xiaohui, HOU Xuechao, ZHANG Wenting, CHEN Xudong, ZHANG Xiaojun, LI Qing. Numerical simulation of the influence of a new type of dislocation plate on the flow field of the electrostatic precipitator[J]. Chinese Journal of Environmental Engineering, 2022, 16(1): 200-207. doi: 10.12030/j.cjee.202104050

新型错位板对静电除尘器流场影响的数值模拟

    通讯作者: 李庆(1968—),男,博士,研究员,liqing@hbu.cn
    作者简介: 崔晓慧(1997—),女,硕士研究生,cuixiaohuihui@qq.com
  • 1. 河北大学物理科学与技术学院,保定 071002
  • 2. 河北大学静电技术研究所,保定 071002
基金项目:
国家自然科学基金资助项目(51777051);河北省自然科学基金资助项目(E2016201184,A2016201025)

摘要: 为降低现有除尘器的改造成本,提高微细粉尘的收集效率,在现有除尘器的基础上,对阳极板排布方式进行调整,设计错位排布方式,最大化地利用原有除尘器的资源,以最小的改造成本,达到较满意的除尘效果。利用目前应用广泛的FLUENT仿真软件进行数值模拟,观察分析了其电势分布和气流分布。数值模拟结果表明:当主流风速小于0.5 m·s−1时,离子风对流场的影响较大;当主流风速达到0.8 m·s−1以上,主流风成为影响空间流场分布的主要因素,离子风的影响被削弱,但此时的离子风团仍会促进气流流入错位极板背部达到收集目的。错位板间隙设计可以削弱离子风对阳极板的冲刷作用,证明了错位板排布有利于改善离子风对粉尘收集的负面影响,有效提高对微细粉尘的收集效率。数值模拟的结果对静电除尘器的设计与改进有一定的参考意义。

English Abstract

  • 静电除尘器(ESP)是一种能够有效去除颗粒物的装置,是集除尘效率高、运行阻力小和较强的适用性等多种优点于一身的处理装置,并在发电、水泥、冶金等行业生产过程中的颗粒物处理阶段得到广泛应用[1-5],其总体除尘效率可达99%[6-8]。但是,传统静电除尘器对荷电量低、受离子风流场影响强烈的微细颗粒物的收集效果远不如大粒径颗粒物,而且尺寸较小的颗粒更倾向于与烟气一起运动而被排放到空气中,这些细微颗粒物极可能被人体吸入肺部而引发各种呼吸道疾病[9-11]

    目前,已有大量研究以对传统静电除尘器的电极设计改造为出发点[12-14],设计了网电极板、孔电极板、C型板、S型板、H型板等异型收尘极板以及芒刺线、星型线、十字针刺线等新型高压电极[15-19],使微细颗粒物去除效率有所提高,排放浓度得以降低。但是,许多成果[20-27]均须重新设计收尘极板或者高压电极,存在改造工程量大,投入成本高等不足之处。

    针对上述问题,本研究在传统线-板除尘装置的基础上,结合课题组所研制的新型除尘结构(发明专利:ZL201510238547.X)并利用本课题组发明的流体模拟手段(发明专利:ZL201310263782.3),重新设计极板排布方式——错位板排布,以求用最小的改造成本,获得更大的应用价值,达到令人满意的除尘效果;利用FLUENT软件探究了错位板结构下,电晕放电空间产生的离子风流场对微细颗粒物在放电空间运动的影响,从而更好地体现错位板的改造优势;主要针对低浓度、超微细粉尘在电流体场中的运动规律,通过对空间电场分布、流速以及主流风速与离子风流场之间的相互作用的分析,证明了极板错位排布的可行性,为除尘器的进一步改造提供参考。

    • 现有的大型静电除尘器90%以上为线-板结构,其结构形式见图1(a)。本文在此结构基础上,对收尘极板进行错位排布,结构见图1(b)。

      图1(b)所示,进风口与出风口相对,除尘器外壳由直筒段体、壳体侧壁和锥口段体构成。除尘器内部,除尘部分由电晕线和H型收尘极板组成,均风部分由临近进风口的锥口段体中设的多层多孔均风板组成。

      收尘极板成行设置在除尘器中,各行收尘极板的板面相互平行,并与进、出风口之间的中心线相平行。在除尘器中,每行收尘极板交错排布,在两列极板中同列相邻的2个收尘极板之间保留有间距小于单个收尘极板幅宽的极板空当,且每列极板上的极板空当被同行另一列极板中紧邻该极板空当的一个收尘极板所遮挡,电晕线直立成行,分布在极板空当的中垂线上。根据所设计除尘器结构特征,选取部分区域作为研究对象,按照1∶1的比例建立如图2所示的计算域模型,并进行二维数值模拟。

      相关参数如下:极线直径1.2 mm,极板长46 cm,H型凸起高1 cm,极板纵向间隔5 cm,极板横向间隔23 cm,电极距15 cm,流场通道长184 cm。

      放电过程中,在放电结构一定的情况下,放电电压的高低决定了电晕强度。图3为负高压20、30、40和50 kV时放电极电晕区发光强度图,因此,在研究电流体时,首先需要确定离子风射流源的尺度。

      通过MATLAB模拟线板电晕放电,图4为外加电压40 kV时的电场强度变化情况。可以看出,在离开电晕线很短的距离内,场强出现陡降,约下降一个数量级(由107量级变为106量级)。

      陡降区的变化距离为0~5 mm,因此,将电晕线外缘至外边缘5 mm的范围内定义为射流源范围,即离电晕线中心距离为0.75~5.75 mm,确定半径2.1 mm区域为40 kV时电晕放电边缘,也就是离子风射流源的边缘。

    • 本课题组的前期研究结果[28-29]表明,在高压除尘电场中,较大粒径的粉尘颗粒受到的电场力和离子风力几乎处于同一数量级;但较小粒径的粉尘颗粒受到的离子风力远远大于其所受电场力,大致为所受电场力的10~100倍,即微细颗粒物在除尘器中的运动状态受离子风影响较电场力大得多。而本模拟也主要是针对末级电场中粒径微小、形状不规则、荷电量低、受电场力极小、受离子风力大的微细颗粒物,故在本研究中不考虑微细颗粒物所受到的电场力作用,仅考虑引风流与离子风流对其的影响,电场控制方程只用于对错位板空间电场分布分析。同时,鉴于末级电场中颗粒物粒径微小、占空比低的特点,故将含尘气流假定为单相气流,忽略颗粒相。

      根据电晕线附近的离子风速与电晕极电压满足的关系式[28],可得电晕放电射流源初始风速,计算方法见式(1)。

      式中:v为离子风速,m·s−1U为电晕电压,V。

      当外加电压为40 kV时,各边界条件设置如下:电晕线处离子风速度设置15.61 m·s−1;出口边界为自由出口;流体域上下边界为对称面;其他默认流体域边界面为墙壁面,且为光滑、无滑移的墙壁。

    • 电晕线外加电压20、30、40、50 kV时,错位板放电空间的电势分布如图5所示。随着外加电压的升高,空间电势不断提高。观察2 000 V电势等值线位置可以发现,随着外加电压的升高,此等值线离收尘极板的距离越来越近。

      整体而言,各外加电压下电势等值线分布并无太大差异,电晕线表面电势等值线密度很大,且电晕线较近范围内的分布近似呈圆形。随着向通道边缘的扩散,电势逐渐减小,电势等值线密度变小。由于边缘放电效应在2个极板间隙处形成凸起,整体状态等值线分布呈不规则椭圆形,电势由电晕电极中心位置向极板方向衰减速度大于横向通道方向。

    • 在外加电压为40 kV时,以各电晕区为射流源,研究了主流风速分别为0、0.3、0.5、0.8、1.2和1.5 m·s−1时,其对离子风流场的影响以及整个流场的变化。仿真模拟得出的速度云图见图6,速度矢量图见图7

      电晕极附近风速较收尘极背部区域高,由于主流风速与离子风速相互作用,因此,在放电极附近形成湍流区,这一区域的形成不仅可以增加颗粒物在电场中的停留时间,更可大大增加粉尘颗粒的荷电率,从而有利于收尘。

      当主流风速为0 m·s−1时,离子风流场呈现典型的双螺旋结构,从入射源入射到达收尘极板形成回旋,形成2个方向相反的螺旋结构。为便于说明情况,在上部电极线从左到右分别记作A、B、C,下部电极线从左到右分别记作D、E,可以发现E电极处的离子风出现明显偏转,这是由B电极处的离子风通过错位板空当流入E电极处造成的。随着主流风速的从0 m·s−1增加到0.3 m·s−1,离子风流场也随之发生了变化。以A处电极为例,可以观察到,当主流风速为0.3 m·s−1 时,离子风流场受主流风速水平方向力影响,原本呈双螺旋结构的离子风,在主流风速的影响下发生偏转,部分主流风速及离子风流入板背区域,在2种流场的作用下,颗粒物便到达湍流强度和风速较低的极板背部区域,从而被捕集到。另外,采用H型收尘极板,观察到H形凸起可以有效阻挡主流风速以及偏转离子风对收尘极板的冲刷作用,减小了二次扬尘发生的概率。当主流风速增加到0.5 m·s−1,可以观察到离子风受主流风速影响增大,从而使偏转度加大。离子风流进入电极板背部的量很小,离子风主流可到达较近极板位置,并被H形凸起阻挡,从而避免对收尘极板的冲刷。随着主流风速的继续增加,离子风流的偏转角度增大,当主流风速达到0.8 m·s−1时,上半区的离子风流受主流风速影响偏转量很大,已经不足以流入错位板空当;当主流风速达到1.2 m·s−1时,离子风流受到主流风速的极大影响,只有部分离子风流可以到达极板;当主流风速达到1.5 m·s−1时,已无法到达收尘极板,此时主流风速已成为影响除尘效率的首要因素,颗粒物将随主流风速一同进入大气环境中。

    • 每行收尘极板上形成交替分布的容纳仓和低风速区,并使得原来对微细粉尘的捕集起干扰和阻碍作用的离子风变成对微细粉尘的捕集起主导和促进作用的“动力源”。这就使得静电除尘器中高压放电产生的离子风变害为利,使静电除尘器对低比电阻颗粒的有效去除成为可能,本设计的关键也在于此。当提取主流风速0~1.5 m·s−1时,错位板空当中心线y=0.125 m上的速度分布如图8所示。

      图8可知,在此平面不同区域速度变化相对复杂,但整体而言,变化基数却很小,基本在0.5~1.25 m·s−1,变化值限于0.75 m·s−1。极板错位形成的背部交叉区域较主流道窄小,内部气流流速较小,该区域不仅可以减少气流对微细粉尘的扰动,还可提高带电粉尘的碰撞概率,提高流入此处的超微细颗粒的荷电凝并概率,继而达到较高的凝并效果,以保证对超微细粉尘的捕集效率。

      图6图7可知,当主流风速较高时,离子风流受主流风速的影响较大,发生了大角度的偏转,流入错位板间隙离子风流减少,此时极板间隙速度减小,吹入基板背部的颗粒物也会减少。但是,不论主流风速是大是小,都可以发现极板背部的各容纳仓均存在部分低风速区,这也使流入此区域的颗粒物可以较大限度地被收集。

      错位板空当中心线上的平均速度如图9所示,随着主流风速的增大,呈先降后升的趋势。下降的原因是,随着主流风速的增大,对离子风流的吹动作用增大,离子风团会像烛焰随气流偏转。可以看出,当主流风速为0.5~0.8 m·s−1时,平均速度变化不足0.05 m·s−1,此时主流风速与离子风处于相互制衡阶段,主流风刚好使得离子风不能流入错位板间隙,但反过来离子风的阻挡作用却会使主流风携带颗粒物流入错位板空当从而被捕集。上升的原因是,虽然离子风气流发生大角度偏转已不足以进入错位板间隙,但离子风团会对主流风产生一定的阻流作用,从而使部分主流风气流流入错位板空当。此时在总气流的影响下,仍然会使颗粒物进入错位板空当,从而达到收尘效果。

      总之,无论主流风速是大是小,离子风团都可以通过影响主流风流向,使气流流入错位板空当,并在该区域进行粉尘捕集。

    • 1)电极结构、极配方式、放电强度是影响离子风气流分布的主要因素。

      2)当主流风速小于0.5 m·s−1时,离子风影响较为明显地增加了对流场的扰动;当主流风速达到0.8 m·s−1以上时,主流风成为影响空间流场分布的主要因素,离子风的影响被削弱,但此时的离子风团仍然会促进气流流入错位极板背部,从而达到收集目的。

      3)新型错位板电极排布形式,不仅可以削弱离子风,还可以利用离子风流作为“动力源”进行除尘,并且可对原有线-板除尘器直接进行改造,因而可大大节约经济成本。

      4)从气流分布的角度分析,新型错位板电极排布形式可有效提高对微细粉尘、低比电阻粉尘的收集效率,并可以实现超低排放。

    参考文献 (29)

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